থার্মোডিনামিক্সের তৃতীয় আইন: সূত্র, সমীকরণ, উদাহরণ - শারীরিক - 2025

থার্মোডাইনামিক্স তৃতীয় আইন বলে যে সুস্থিতি মধ্যে একটি বদ্ধ তাপগতীয় সিস্টেমের এনট্রপি থাকে, ন্যূনতম এবং ধ্রুব হতে যেমন তার তাপমাত্রা 0 কেলভিন পন্থা।

বলেছে এনট্রপি মান সিস্টেম ভেরিয়েবলগুলি (চাপ বা প্রয়োগিত চৌম্বকীয় ক্ষেত্র, অন্যদের মধ্যে) থেকে পৃথক হবে। যা ঘটে তা হ'ল তাপমাত্রা 0 কে-এর কাছাকাছি হওয়ায় সিস্টেমের প্রক্রিয়াগুলি বন্ধ হয়ে যায় এবং যেহেতু এনট্রপিটি অভ্যন্তরীণ আন্দোলনের একটি পরিমাপ, এটি অগত্যা হ্রাস পায়।

চিত্র ১. যেহেতু কোনও সিস্টেমের তাপমাত্রা নিখুঁত শূন্যের কাছাকাছি আসে, এর এনট্রপি একটি ধ্রুবক সর্বনিম্ন মানে পৌঁছে যায়। সূত্র: এফ.জাপাটা দ্বারা প্রস্তুত..

পূর্ববর্তী ধারণাগুলি

খুব কম তাপমাত্রায় প্রাসঙ্গিক তাপীয়বিদ্যার তৃতীয় আইনের ক্ষেত্রটি বুঝতে, নিম্নলিখিত ধারণাগুলি পর্যালোচনা করা প্রয়োজন:

থার্মোডাইনামিক সিস্টেম

সাধারণত একটি গ্যাস, তরল বা শক্ত বোঝায়। যে সিস্টেমের অংশ নয় তাকে পরিবেশ বলা হয়। সর্বাধিক সাধারণ থার্মোডাইনামিক সিস্টেমটি আদর্শ গ্যাস, যা এন কণা (পরমাণু) নিয়ে গঠিত যা কেবল স্থিতিস্থাপক সংঘর্ষের মধ্য দিয়ে ইন্টারঅ্যাক্ট করে।

বিচ্ছিন্ন, বদ্ধ বা উন্মুক্ত সিস্টেম

বিচ্ছিন্ন সিস্টেমগুলি পরিবেশের সাথে কোনও বিনিময় অনুমোদিত নয়। বন্ধ সিস্টেমগুলি পরিবেশের সাথে পদার্থের বিনিময় করে না তবে তারা তাপের বিনিময় করে। শেষ অবধি, ওপেন সিস্টেম পরিবেশের সাথে পদার্থ এবং তাপ উভয়ই বিনিময় করতে পারে।

ম্যাক্রোস্টেটস এবং মাইক্রোস্টেটস

কোনও সিস্টেমের ম্যাক্রোস্টেট হ'ল মানগুলির সেট যা তার ভেরিয়েবলগুলি থাকে: চাপ, তাপমাত্রা, ভলিউম, মোলের সংখ্যা, এন্ট্রপি এবং অভ্যন্তরীণ শক্তি। অন্যদিকে, মাইক্রোস্টেট - একটি আদর্শ গ্যাসের ক্ষেত্রে - প্রদত্ত তাত্ক্ষণিকভাবে, এন এন কণার প্রতিটি তৈরি করে এমন অবস্থান এবং গতিবেগ দ্বারা প্রদত্ত হয়।

অনেক মাইক্রোস্টেট একই ম্যাক্রোস্টেটের ফলস্বরূপ হতে পারে। ঘরের তাপমাত্রায় একটি গ্যাসে, সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা বিশাল, কারণ এটি তৈরি করে এমন কণার সংখ্যা, বিভিন্ন অবস্থান এবং বিভিন্ন শক্তি যে তারা গ্রহণ করতে পারে তা খুব বড়।

সূত্র এবং সমীকরণ

এনট্রপি, যেমনটি আমরা বলেছি, একটি থার্মোডাইনামিক ম্যাক্রোস্কোপিক ভেরিয়েবল যা সিস্টেমের আণবিক ব্যাধি ডিগ্রি পরিমাপ করে। সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা বেশি হওয়ায় কোনও সিস্টেমের ডিসঅর্ডারের ডিগ্রি বেশি।

এই ধারণাটি গাণিতিক আকারে থার্মোডিনামিক্সের তৃতীয় আইন প্রণয়নের জন্য প্রয়োজন। এস এর পরে সিস্টেমটির প্রবেশদ্বার হয়ে উঠুন:

এন্ট্রপি হ'ল একটি ম্যাক্রোস্কোপিক স্টেট ভেরিয়েবল যা নিম্নলিখিত পদ্ধতির মাধ্যমে সরাসরি কোনও সিস্টেমের মাইক্রোস্টেটের সংখ্যার সাথে সম্পর্কিত:

এস = কে এলএন (ডাব্লু)

উপরের সমীকরণে: এস এন্ট্রপি উপস্থাপন করে, সিস্টেমের সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা ডব্লু এবং বোল্টজমান ধ্রুবক (কে = 1.38 x 10 ^-23 জে / কে)। এটি হ'ল, কোনও সিস্টেমের এন্ট্রপি সম্ভব মাইক্রোস্টেটের সংখ্যার প্রাকৃতিক লোগারিদমের তুলনায় কে।

কোনও পদার্থের পরম এনট্রপি গণনা

এনট্রপি পরিবর্তনের সংজ্ঞা থেকে শুরু করে খাঁটি পদার্থের পরম এনট্রপি সংজ্ঞা দেওয়া সম্ভব:

δQ = n। সি _পি.ডিটি

এখানে সিপি হ'ল গুড় নির্দিষ্ট তাপ এবং n মলের সংখ্যা। তাপমাত্রার সাথে গুড় নির্দিষ্ট তাপের নির্ভরতা হ'ল একটি ডেটা যা পরীক্ষামূলকভাবে প্রাপ্ত হয় এবং অনেক খাঁটি পদার্থের জন্য পরিচিত।

খাঁটি পদার্থের তৃতীয় আইন অনুসারে:

অ্যাপ্লিকেশন

দৈনন্দিন জীবনে, থার্মোডিনামিক্সের তৃতীয় আইনের কয়েকটি প্রয়োগ রয়েছে, প্রথম এবং দ্বিতীয় আইনের সম্পূর্ণ বিপরীত। কারণ এটি এমন একটি নীতি যা কোনও সিস্টেমে পরম 0, একটি বিরল তাপমাত্রার সীমার কাছে পৌঁছলে কী ঘটে তা বোঝায়।

আসলে নিখুঁত 0 বা 73273.15 ডিগ্রি সেলসিয়াসে পৌঁছানো অসম্ভব (উদাহরণ 1 নীচে দেখুন) তবে তৃতীয় আইনটি খুব কম তাপমাত্রায় উপকরণগুলির প্রতিক্রিয়া অধ্যয়ন করার সময় প্রযোজ্য।

এর জন্য ধন্যবাদ, ঘনীভূত পদার্থের পদার্থবিজ্ঞানে গুরুত্বপূর্ণ অগ্রগতি প্রকাশিত হয়েছে, যেমন:

-সম্পূর্ণতা (নীচে উদাহরণ দেখুন 2)

-সুপারকন্ডাকটিভিটি

- লেজার শীতল করার কৌশল

-বোস-আইনস্টাইন কনডেনসেট

-ফর্মির অতিশয় গ্যাস

চিত্র 2. সুপারফ্লুয়েড তরল হিলিয়াম। সূত্র: উইকিমিডিয়া কমন্স।

অত্যন্ত নিম্ন তাপমাত্রায়, এন্ট্রপির হ্রাস হ্রাস আকর্ষণীয় কোয়ান্টাম ঘটনাটি উদ্ভূত করতে দেয়। সুতরাং আসুন দেখা যাক খুব কম তাপমাত্রায় কোনও সিস্টেমের এনট্রপিতে কী ঘটে।

নিম্ন তাপমাত্রায় একটি সিস্টেমের এন্ট্রপি

যখন আপনার কাছে একটি নিখুঁত স্ফটিক পদার্থ থাকে, তখন এটির সর্বনিম্ন এনট্রপি হ'ল শূন্য হয়, যেহেতু এটি একটি উচ্চ আদেশযুক্ত সিস্টেম। পরম 0 এর কাছাকাছি তাপমাত্রায়, পদার্থটি ঘনীভূত অবস্থায় থাকে (তরল বা শক্ত) এবং স্ফটিকের কম্পনগুলি ন্যূনতম হয়।

কিছু লেখক নিম্নোক্ত থার্মোডাইনামিক্সের তৃতীয় আইনের একটি বিকল্প বিবৃতি বিবেচনা করেছেন:

"যদি পদার্থটি একটি নিখুঁত স্ফটিক গঠনে ঘনীভূত হয়, যখন তাপমাত্রা নিখুঁত শূন্য হয়, এন্ট্রপি হুবহু শূন্যে থাকে" "

আসুন আমরা আগের বক্তব্যের কিছু দিক স্পষ্ট করে বলি:

- একটি নিখুঁত স্ফটিক হ'ল এটিতে প্রতিটি অণু অভিন্ন এবং যার মধ্যে আণবিক কাঠামো জুড়ে নিজেকে অভিন্নভাবে পুনরাবৃত্তি করে।

- তাপমাত্রা নিখুঁত শূন্যের কাছে যাওয়ার সাথে সাথে পারমাণবিক কম্পন প্রায় সম্পূর্ণ কমে যায়।

তারপরে স্ফটিক একটি একক সম্ভাব্য কনফিগারেশন বা মাইক্রোস্টেট গঠন করে, যা ডাব্লু = 1, এবং তাই এনট্রপি শূন্যের সমান:

এস = কে এলএন (1) = 0

তবে এটি সর্বদা নয় যে নিখুঁত শূন্যের নিকটে শীতল হওয়া কোনও উপাদান একটি স্ফটিক গঠন করে, এই স্ফটিকটি খুব কমই নিখুঁত। এটি কেবল তখনই ঘটে যখন শীতলকরণ প্রক্রিয়াটি খুব ধীর এবং বিপরীত হয়।

অন্যথায়, গ্লাসে উপস্থিত অমেধ্যের মতো উপাদানগুলি অন্যান্য মাইক্রোস্টেটগুলির অস্তিত্বকে সম্ভব করে তোলে। সুতরাং ডাব্লু> 1 এবং এনট্রপি 0 এর চেয়ে বেশি হবে।

অবশিষ্ট এন্ট্রপি

যদি শীতলকরণের প্রক্রিয়াটি হঠাৎ আকস্মিক হয় তবে এর সময়কালে সিস্টেমটি ভারসাম্যহীন রাষ্ট্রগুলির উত্তরসূরিগুলির মধ্য দিয়ে যায়, যা উপাদানকে বিতর্কিত করে তোলে। এই জাতীয় ক্ষেত্রে, একটি অর্ডারযুক্ত স্ফটিক কাঠামো উত্পাদিত হয় না, তবে একটি নিরাকার শক্ত, যার কাঠামো তরলের মতো।

সেক্ষেত্রে নিখুঁত শূন্যের নিকটবর্তী অঞ্চলে ন্যূনতম এনট্রপি মানটি শূন্য নয়, যেহেতু মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা ১ এর চেয়ে যথেষ্ট বেশি, সঠিকভাবে স্ফটিকের রাজ্যের এই এনট্রপি এবং নাল এনট্রপির মধ্যে পার্থক্যটি অবশিষ্ট এন্ট্রপি হিসাবে পরিচিত ।

ব্যাখ্যাটি হ'ল একটি নির্দিষ্ট প্রান্তিক তাপমাত্রার নীচে, সিস্টেমের কম শক্তিযুক্ত মাইক্রোস্টেটগুলি দখল করা ছাড়া অন্য কোনও বিকল্প নেই, যা তারা কোয়ান্টাইজড হওয়ার কারণে একটি নির্দিষ্ট সংখ্যা গঠন করে।

তাপমাত্রা পরম শূন্যের দিকে অব্যাহত থাকলেও তারা এন্ট্রপিকে অবিচ্ছিন্ন রাখার যত্ন নেবে।

উদাহরণ

উদাহরণ 1: পরম শূন্য এবং হাইজেনবার্গের অনির্দিষ্টতা

হাইজেনবার্গের অনির্দিষ্টত্বের নীতিটি প্রতিষ্ঠিত করে যে কোনও কণার অবস্থান এবং গতির অনিশ্চয়তা উদাহরণস্বরূপ একটি স্ফটিক জালের পরমাণুর মধ্যে একে অপরের থেকে স্বতন্ত্র নয়, বরং নিম্নলিখিত অসমতার অনুসরণ করুন:

⋅x ⋅ Δp ≥ h

যেখানে h প্লাঙ্কের ধ্রুবক। এটি হ'ল, স্থিতির অনিশ্চয়তা গতিবেগের অনিশ্চয়তার দ্বারা গুণিত হয়েছে (ভর বার বেগ) প্ল্যাঙ্কের ধ্রুবকের চেয়ে বড় বা সমান, যার মান খুব ছোট, তবে শূন্য নয়: h = 6.63 x 10 -34 J s ।

এবং থার্মোডাইনামিক্সের তৃতীয় আইনটির সাথে অনিশ্চয়তার নীতিটির কী সম্পর্ক রয়েছে? স্ফটিক জালাগুলিতে পরমাণুর অবস্থান যদি স্থির এবং নির্ভুল (=x = 0) হয় তবে এই পরমাণুর গতি 0 এবং অনন্তের মধ্যে কোনও মান নিতে পারে। এটি সম্পূর্ণ শূন্যে, তাপীয় আন্দোলনের সমস্ত চলাচল বন্ধ করে দিচ্ছে তা দ্বারা বিপরীত।

বিপরীতভাবে, আমরা যদি ধরে নিই যে নিরঙ্কুশ শূন্য তাপমাত্রায়, সমস্ত আন্দোলন বন্ধ হয়ে যায় এবং ল্যাটিসগুলির প্রতিটি পরমাণুর গতিবেগ হুবহু শূন্য (Δp = 0) হয়, তবে হাইজেনবার্গের অনিশ্চয়তার নীতিটি প্রতিটি পরমাণুর অবস্থানগুলিতে অনির্দিষ্টতা বোঝাতে চাইবে এটি অসীম হবে, তারা যে কোনও অবস্থাতেই থাকতে পারে।

পূর্ববর্তী বিবৃতিটির ফলস্বরূপ, মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা অসীমের দিকে ঝুঁকবে এবং এন্ট্রপিও একটি অনির্দিষ্ট মান গ্রহণ করবে।

উদাহরণ 2: অতিপরিচ্ছন্নতা এবং হিলিয়াম -4 এর আজব ঘটনা case

অতিমাত্রায়, যা খুব কম তাপমাত্রায় ঘটে, পদার্থটি তার অণুগুলির মধ্যে অভ্যন্তরীণ ঘর্ষণকে হারায়, সান্দ্রতা বলে। এই ক্ষেত্রে, তরলটি চিরতরে ঘর্ষণ ছাড়াই প্রচলন করতে পারে তবে সমস্যাটি হ'ল তাপমাত্রায় হিলিয়াম ছাড়া প্রায় কিছুই তরল হয় না is

হিলিয়াম এবং হিলিয়াম 4 (এর সর্বাধিক প্রচলিত আইসোটোপ) একটি অনন্য ক্ষেত্রে গঠন করে, যেহেতু বায়ুমণ্ডলের চাপ এবং তাপমাত্রায় পরম শূন্যের নিকটে, হিলিয়াম তরল থাকে remains

যখন বায়ুমণ্ডলীয় চাপে হিলিয়াম -4 তাপমাত্রার 2.2 কে নীচে আক্রান্ত হয় তখন এটি অতিমাত্রায় পরিণত হয়। ডাচ পদার্থবিদ হাইক কামারলিংহ ওনেস (১৮৫৩-১26২)) লেইডেনে ১৯১১ সালে এই আবিষ্কার করেছিলেন।

চিত্র 3. ডাচ পদার্থবিজ্ঞানী হাইক কামারলিংহ ওনেস (1853-1926)। সূত্র: উইকিমিডিয়া কমন্স।

হিলিয়াম -4 পরমাণু একটি বোসন। ফারসিয়নগুলির বিপরীতে বোসনগুলি এমন কণা যা সমস্ত একই কোয়ান্টামের রাজ্যকে দখল করতে পারে। সুতরাং বোসনগুলি পাওলি বর্জন নীতিটি পূরণ করে না।

তারপরে ২.২ কে এর নীচে তাপমাত্রায় সমস্ত হিলিয়াম -4 পরমাণু একই কোয়ান্টামের রাজ্য দখল করে এবং তাই কেবলমাত্র একটি সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেট রয়েছে যা বোঝায় যে অতিমাত্রায় হিলিয়াম -4 এস = 0 রয়েছে।

সমাধান ব্যায়াম

- অনুশীলনী 1

আসুন আমরা একটি সাধারণ ক্ষেত্রে বিবেচনা করি যা কেবলমাত্র তিনটি কণায় তিনটি শক্তির স্তরযুক্ত একটি সিস্টেম নিয়ে গঠিত। এই সহজ সিস্টেমের জন্য:

ক) তিনটি তাপমাত্রার ব্যাপ্তির জন্য সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা নির্ধারণ করুন:

-উচ্চ

-হালফ

-নিচ

খ) বোল্টজম্যানের সমীকরণের মাধ্যমে বিভিন্ন তাপমাত্রার ব্যাপ্তির এনট্রপিটি নির্ধারণ করুন।

গ) ফলাফলগুলি আলোচনা করুন এবং ব্যাখ্যা করুন যে তারা থার্মোডাইনামিক্সের তৃতীয় আইনের বিরোধিতা করছে কিনা।

সমাধান

আণবিক এবং পারমাণবিক স্কেলে, কোনও সিস্টেম গ্রহণ করতে পারে এমন শক্তিগুলি কোয়ান্টাইজড হয়, যার অর্থ তারা কেবলমাত্র কিছু নির্দিষ্ট মূল্যবোধ নিতে পারে। তদ্ব্যতীত, যখন তাপমাত্রা এত কম থাকে তখন সিস্টেমটি তৈরি করা কণাগুলিতে কেবলমাত্র সর্বনিম্ন শক্তির স্তর দখল করার সম্ভাবনা থাকে।

উচ্চ তাপমাত্রা

যদি সিস্টেমটির তুলনামূলকভাবে উচ্চ তাপমাত্রা টি থাকে, তবে কণাগুলিতে যে কোনও উপলব্ধ স্তর দখল করতে পর্যাপ্ত শক্তি রয়েছে, এটি 10 ​​টি সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেটকে বৃদ্ধি করে যা নিম্নলিখিত চিত্রটিতে প্রদর্শিত হয়:

চিত্র 4. সংশোধন অনুশীলনের জন্য উচ্চ তাপমাত্রায় সম্ভাব্য রাষ্ট্রসমূহ 1. উত্স: এফ। জাপাটা দ্বারা প্রস্তুত।

মাঝারি তাপমাত্রা

যদি সিস্টেমটির মধ্যবর্তী তাপমাত্রা থাকে তবে যে কণাগুলি এটি তৈরি করে তাদের মধ্যে সর্বোচ্চ শক্তি স্তর দখল করার মতো শক্তি নেই। সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেটগুলি চিত্রটিতে চিত্রিত করা হয়েছে:

চিত্র 5. সমাধানিত ব্যায়ামের ব্যবস্থার জন্য মাঝারি তাপমাত্রায় মাইক্রোস্টেটগুলি 1. উত্স: এফ। জাপাটা দ্বারা প্রস্তুত।

কম তাপমাত্রা

তাপমাত্রাটি যদি আমাদের তিনটি কণা এবং তিনটি শক্তির স্তরের আদর্শিক সিস্টেমে অব্যাহত থাকে, তবে কণাগুলিতে এত কম শক্তি থাকবে যে তারা কেবল সর্বনিম্ন স্তরটি দখল করতে পারে। এই ক্ষেত্রে, চিত্র 1-এ দেখানো মাত্র 1 টি সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেট রয়ে গেছে:

চিত্র 6. কম তাপমাত্রায় একটি সম্ভাব্য কনফিগারেশন রয়েছে (নিজস্ব বিস্তৃতি)

সমাধান খ

একবার প্রতিটি তাপমাত্রার পরিসরে মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা জানা হয়ে গেলে, আমরা এখন প্রতিটি ক্ষেত্রে এনট্রপি খুঁজতে উপরে বর্ণিত বোল্টজম্যান সমীকরণটি ব্যবহার করতে পারি।

এস = কে এলএন (10) = 2.30 এক্স কে = 3.18 এক্স 10 -23 জে / কে (উচ্চ তাপমাত্রা)

এস = কে এলএন (4) = 1.38 এক্স কে = 1.92 এক্স 10 -23 জে / কে (গড় তাপমাত্রা)

এবং পরিশেষে:

এস = কে এলএন (1) = 0 (নিম্ন তাপমাত্রা)

সমাধান গ

প্রথমে আমরা লক্ষ্য করেছি যে তাপমাত্রা হ্রাস হওয়ার সাথে সাথে প্রত্যাশা অনুযায়ী এনট্রপি হ্রাস পাচ্ছে। তবে সর্বনিম্ন তাপমাত্রার মানগুলির জন্য, একটি প্রান্তিক মান পৌঁছে যায়, যা থেকে সিস্টেমের বেসের অবস্থা পৌঁছে যায়।

এমনকি তাপমাত্রা নিখুঁত শূন্যের যতটা সম্ভব কাছাকাছি থাকলেও, কোনও কম শক্তির রাষ্ট্র পাওয়া যায় না। তারপরে এনট্রপি তার ন্যূনতম মানকে ধ্রুবক করে রাখে, যা আমাদের উদাহরণে এস = 0।

এই অনুশীলনটি বোঝায়, কোনও সিস্টেমের মাইক্রোস্টেট স্তরে, থার্মোডাইনামিকসের তৃতীয় আইন কেন রাখার কারণ।

- অনুশীলন 2

নিম্নলিখিত বিবৃতিটি সত্য বা মিথ্যা হলে কারণ:

"পরম শূন্য তাপমাত্রায় কোনও সিস্টেমের এনট্রপি হ'ল শূন্য" "

আপনার উত্তরটি ন্যায়সঙ্গত করুন এবং কয়েকটি উদাহরণ বর্ণনা করুন।

সমাধান

উত্তর: মিথ্যা।

প্রথম স্থানে, তাপমাত্রার পরম 0 টি পৌঁছানো যায় না কারণ এটি হাইজেনবার্গের অনিশ্চয়তা নীতি এবং থার্মোডিনামিকসের তৃতীয় আইন লঙ্ঘন করবে।

এটি লক্ষ করা খুব গুরুত্বপূর্ণ যে তৃতীয় আইনটি পরম 0 এ কী ঘটে তা বলে না, বরং যখন তাপমাত্রা অসীমভাবে পরম 0 এর কাছাকাছি থাকে। পার্থক্যটি সূক্ষ্ম তবে তাৎপর্যপূর্ণ।

তৃতীয় আইনও নিশ্চিত করে না যে তাপমাত্রা যখন নির্বিচারে নিরঙ্কুশভাবে শূন্যের কাছাকাছি একটি মান নেয়, তখন এনট্রপি শূন্যের দিকে ঝুঁকবে। এটি কেবল পূর্বে বিশ্লেষণ করা ক্ষেত্রেই ঘটত: নিখুঁত স্ফটিক, যা একটি আদর্শীকরণ।

একটি মাইক্রোস্কোপিক স্কেলের অনেকগুলি সিস্টেমে, অর্থাৎ কোয়ান্টাম স্কেলে বলতে গেলে তাদের বেস শক্তি স্তরটি হ্রাস পেয়েছে, যার অর্থ নিম্নতম শক্তি স্তরে বিভিন্ন কনফিগারেশনের অস্তিত্ব।

এর অর্থ হ'ল এই সিস্টেমে এন্ট্রপি কখনই ঠিক শূন্য হয় না। তাপমাত্রা নিখুঁত শূন্যের দিকে ঝুঁকলে সিস্টেমগুলিতে এনট্রিপি হুটো শূন্য হয় না vit এই ক্ষেত্রে, পূর্বে দেখা অবশিষ্ট অবধি এনট্রপি রয়ে গেছে।

কারণ তাদের অণু উপলব্ধ শক্তির সর্বনিম্ন স্তরে পৌঁছনোর আগে "আটকে" হয়ে যায়, যা সম্ভাব্য মাইক্রোস্টেটের সংখ্যা যথেষ্ট পরিমাণে বাড়িয়ে তোলে, এনট্রপির পক্ষে একেবারে শূন্য হওয়া অসম্ভব করে তোলে।

তথ্যসূত্র

1. কেঞ্জেল, ওয়াই। 2012. থার্মোডাইনামিক্স। 7 ম সংস্করণ। ম্যাকগ্রা হিল 347।
2. জেট প্রপালশন ল্যাবরেটরি. মহাবিশ্বের দুর্দান্ততম স্পট। কোল্ডাটম্লাব.জেপিএল.নাসা.ভ. থেকে প্রাপ্ত:
3. গঞ্জলেজ, এ। এন্ট্রপি এবং স্বতঃস্ফূর্ততা। পুনরুদ্ধার করা হয়েছে: জিওসিটি.ইউজ
4. কুয়োরা। থার্মোডিনামিক্সের তৃতীয় আইনটির ব্যবহারিক ব্যবহার কী? উদ্ধার করা হয়েছে: কোওড়া ডট কম থেকে
5. সাধারণ রসায়ন। থার্মোডিনামিক্সের তৃতীয় নীতি। থেকে উদ্ধার করা হয়েছে: corinto.pucp.edu.pe
6. থার্মোডিনামিক্সের তৃতীয় আইন। পুনরুদ্ধার: ইউটিউব ডটকম থেকে
7. উইকিপিডিয়া। অবশিষ্ট এন্ট্রপি। পুনরুদ্ধার করা হয়েছে: en.wikedia.com থেকে ipedia
8. উইকিপিডিয়া। থার্মোডিনামিক্সের তৃতীয় আইন। পুনরুদ্ধার করা হয়েছে: en.wikedia.com থেকে ipedia